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| Ugur |
 Verfasst am: 03. Nov 2019 15:03 Titel: |
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| index_razor hat Folgendes geschrieben: | | Ugur hat Folgendes geschrieben: | | index_razor hat Folgendes geschrieben: |
Nun fragst du dich vermutlich was mit der Divergenz von  passiert. Sagt dir der Gaußsche Integralsatz etwas? Damit kann man Volumenintegrale in Oberflächenintegrale umwandeln. Und über den Raum müssen wir ohnehin noch integrieren. |
So aus dem Stand würde ich sagen dass das Flächenintegral null sein muss weil dort keine Quellen sind.
Ich hab jetzt *\varphi +(1/2\mu ) \nabla(A \times B) + 1/2 * j* A \, \dd V ) und
 \nabla(A \times B) ) sollte gleich null sein.
Mit dem Satz von Gauß für Integrale komme ich auf :
 \nabla(A \times B) \, \dd V = \int_\alpha ^{} \! (1/2\mu )(A \times B) \, \dd \alpha ) .
Hier würde ich argumentieren das es halt keine Quellen gibt ... |
Wenn wir über den gesamten Raum integrieren, dann liegt die Oberfläche im Unendlichen. Das entscheidende ist nicht, das es dort keine Quellen gibt (obwohl das auch eine Rolle spielt), sondern daß das B-Feld hinreichend schnell im Unendlichen abfällt.
Heuristisch kann man, denke ich, argumentieren, daß dies hier der Fall ist, weil wir statische Felder betrachten. Die fallen mindestens mit  ab. Man kann also auch die Potentiale so eichen, daß sie im Unendlichen verschwinden. Für Strahlungsfelder würde das Argument wahrscheinlich nicht so einfach funktionieren.
Die elektrische Energie erfordert übrigens ein ganz ähnliches Argument. |
Stimmt ich hab ganz aus den Augen verloren das es um ein unendliches Volumen geht ..
Danke für deine Hilfe ! Ich glaube ich habs jetzt(endlich) verstanden .... |
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| index_razor |
| Verfasst am: 03. Nov 2019 14:56 Titel: |
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| Ugur hat Folgendes geschrieben: | | index_razor hat Folgendes geschrieben: |
Nun fragst du dich vermutlich was mit der Divergenz von passiert. Sagt dir der Gaußsche Integralsatz etwas? Damit kann man Volumenintegrale in Oberflächenintegrale umwandeln. Und über den Raum müssen wir ohnehin noch integrieren. |
So aus dem Stand würde ich sagen dass das Flächenintegral null sein muss weil dort keine Quellen sind.
Ich hab jetzt und
sollte gleich null sein.
Mit dem Satz von Gauß für Integrale komme ich auf :
.
Hier würde ich argumentieren das es halt keine Quellen gibt ... |
Wenn wir über den gesamten Raum integrieren, dann liegt die Oberfläche im Unendlichen. Das entscheidende ist nicht, das es dort keine Quellen gibt (obwohl das auch eine Rolle spielt), sondern daß das B-Feld hinreichend schnell im Unendlichen abfällt.
Heuristisch kann man, denke ich, argumentieren, daß dies hier der Fall ist, weil wir statische Felder betrachten. Die fallen mindestens mit ab. Man kann also auch die Potentiale so eichen, daß sie im Unendlichen verschwinden. Für Strahlungsfelder würde das Argument wahrscheinlich nicht so einfach funktionieren.
Die elektrische Energie erfordert übrigens ein ganz ähnliches Argument. |
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| Ugur |
| Verfasst am: 03. Nov 2019 14:39 Titel: |
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[quote="index_razor"][quote="Ugur"] | index_razor hat Folgendes geschrieben: |
Nun fragst du dich vermutlich was mit der Divergenz von passiert. Sagt dir der Gaußsche Integralsatz etwas? Damit kann man Volumenintegrale in Oberflächenintegrale umwandeln. Und über den Raum müssen wir ohnehin noch integrieren. |
So aus dem Stand würde ich sagen dass das Flächenintegral null sein muss weil dort keine Quellen sind.
Ich hab jetzt und
sollte gleich null sein.
Mit dem Satz von Gauß für Integrale komme ich auf :
.
Hier würde ich argumentieren das es halt keine Quellen gibt ... |
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| index_razor |
| Verfasst am: 03. Nov 2019 14:03 Titel: |
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| Ugur hat Folgendes geschrieben: | | index_razor hat Folgendes geschrieben: |
Bis hierhin sieht es aber schon mal gut aus
\cdot \vec{B} = \frac{1}{2\mu}(\nabla\cdot(\vec{A}\times\vec{B}) + (\nabla \times\vec{B})\cdot\vec{A})=...)
Wie kann es nun weitergehen? Vielleicht mit einer Maxwellgleichung. |
Für \cdot\vec{A} ) bekomme ich die * j*A ) also muss ja  )
auch das selbe Ergebnis haben damit die beide 1/2 sich zu 1 addieren und dort nur  steht.
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Schau dir nochmal genau das Integral an, das du ableiten sollst. Der Vorfaktor 1/2 steht schon genau richtig da wo er ist.
Wir haben also
\cdot \vec{B} = \frac{1}{2\mu}(\nabla\cdot(\vec{A}\times\vec{B}) + (\nabla \times\vec{B})\cdot\vec{A})= \frac{1}{2\mu}\nabla\cdot(\vec{A}\times\vec{B}) + \frac{1}{2}\vec{j}\cdot\vec{A})
Nun fragst du dich vermutlich was mit der Divergenz von passiert. Sagt dir der Gaußsche Integralsatz etwas? Damit kann man Volumenintegrale in Oberflächenintegrale umwandeln. Und über den Raum müssen wir ohnehin noch integrieren. |
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| Ugur |
| Verfasst am: 03. Nov 2019 13:51 Titel: |
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[quote="index_razor"][quote="Ugur"] | index_razor hat Folgendes geschrieben: |
Bis hierhin sieht es aber schon mal gut aus
Wie kann es nun weitergehen? Vielleicht mit einer Maxwellgleichung. |
Für bekomme ich die also muss ja
auch das selbe Ergebnis haben damit die beide 1/2 sich zu 1 addieren und dort nur steht.
Wenn ich für ,  einsetze komme ich auf * j*A ) also kommt wieder Null raus .... |
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| index_razor |
| Verfasst am: 03. Nov 2019 13:01 Titel: |
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| Ugur hat Folgendes geschrieben: | | index_razor hat Folgendes geschrieben: | | Ugur hat Folgendes geschrieben: | Also ... war das ziel darauf zukommen das  ist und  ... ? |
\cdot \vec{B} = ...)
 = (\nabla\times \vec{A})\cdot\vec{B} - (\nabla \times\vec{B})\cdot\vec{A})
|
Irgendwie komme ich immer auf das selbe bin gerade zu doof dafür ...
wenn ich die Produktregel umforme in
\cdot\vec{B}= \nabla\cdot(\vec{A}\times\vec{B}) + (\nabla \times\vec{B})\cdot\vec{A})
komme ich auf
\cdot \vec{B} = \frac{1}{2\mu}(\nabla\cdot(\vec{A}\times\vec{B}) + (\nabla \times\vec{B})\cdot\vec{A})=\frac{1}{2\mu}( (\nabla\times \vec{A})\cdot\vec{B} - (\nabla \times\vec{B})\cdot\vec{A}+ (\nabla \times\vec{B})\cdot\vec{A})))
was kein sinn macht weil ich zu nix komme ..... was übersehe ich ? |
Der letzte Schritt bringt natürlich nichts, weil du zweimal dieselbe Identität einsetzt. Dabei können nur Trivialitäten rauskommen. (Merke: bei jeder Umformung jede Identität nur einmal verwenden, ansonsten drehst du dich im Kreis.)
Bis hierhin sieht es aber schon mal gut aus
Wie kann es nun weitergehen? Vielleicht mit einer Maxwellgleichung. |
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| Ugur |
| Verfasst am: 03. Nov 2019 12:53 Titel: |
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| index_razor hat Folgendes geschrieben: | | Ugur hat Folgendes geschrieben: | | Also ... war das ziel darauf zukommen das ist und ... ? |
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Irgendwie komme ich immer auf das selbe bin gerade zu doof dafür ...
wenn ich die Produktregel umforme in
komme ich auf
was kein sinn macht weil ich zu nix komme ..... was übersehe ich ? |
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| index_razor |
| Verfasst am: 03. Nov 2019 12:17 Titel: |
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| Ugur hat Folgendes geschrieben: | | Also ... war das ziel darauf zukommen das ist und ... ? |
Nein, du hast falsch eingesetzt. Nochmal zurück
Nun wälzen wir die Rotation  von A auf B ab. Dazu verwenden wir die Produktregel
Nun einfach einsetzen und weiterrechnen...
P.S. Die Idee ist exakt dieselbe wie beim E-Feld. Nur die verwendete Produktregel ist eine andere. |
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| Ugur |
| Verfasst am: 03. Nov 2019 12:12 Titel: |
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| Also ... war das ziel darauf zukommen das ist und ... ? |
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| index_razor |
| Verfasst am: 03. Nov 2019 11:21 Titel: |
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| Ugur hat Folgendes geschrieben: | | index_razor hat Folgendes geschrieben: | | Ich sehe das Problem nicht. Das ist doch genau was dabei rauskommen soll. |
Ich suche ja jeweils einen Term der sogesehn das  und das  weg kürzt beim E Term geht das mit dem verteilen des nabla-terms ganz gut, aber beim B-feld kürzt sich beim einsetzen nicht alles weg ... Das B ^2 stört etwas
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Doch das kürzt sich weg. Teile  durch  . Das ergibt die Energiedichte des Magnetfeldes. Dann setzt du die Identität ein, die du gerade hergeleitet hast und integrierst das ganze über den gesamten Raum. Schreib es am besten mal vollständig hin.
Also:
\cdot \vec{B} = ...)
Ab hier gehts mit der Vektoridentität weiter. |
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| Ugur |
| Verfasst am: 03. Nov 2019 11:16 Titel: |
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| index_razor hat Folgendes geschrieben: | | Ich sehe das Problem nicht. Das ist doch genau was dabei rauskommen soll. |
Ich suche ja jeweils einen Term der sogesehn das und das weg kürzt beim E Term geht das mit dem verteilen des nabla-terms ganz gut, aber beim B-feld kürzt sich beim einsetzen nicht alles weg ... Das B ^2 stört etwas
 \vec{B^2} )) |
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| index_razor |
| Verfasst am: 03. Nov 2019 11:10 Titel: |
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| Ich sehe das Problem nicht. Das ist doch genau was dabei rauskommen soll. Der Divergenzterm verschwindet im unendlichen. Ist es das, was du übersiehst? |
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| Ugur |
| Verfasst am: 03. Nov 2019 11:08 Titel: |
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Jaa das hab ich jz auch aber bei dem linken Term von \cdot\vec{B} - (\nabla \times\vec{B})\cdot\vec{A}) steht bei mir dann  |
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| index_razor |
| Verfasst am: 03. Nov 2019 11:02 Titel: |
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| Ugur hat Folgendes geschrieben: | | Zitat: |
und
 = \nabla\cdot\vec{E}\phi + \nabla\phi\cdot\vec{E}) |
Bei dem E-Feld Term kann ich das noch nachvollziehen aber bei dem B-Term weiß ich jetzt nicht woher das ) kommt.
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Das war einfach mein Ansatz. Die Motivation kommt von dem Term \cdot\vec{B} ) auf der rechten Seite. Wenn du scharf hinschaust, erkennst du darin den Anteil des Magnetfeldes zur Energiedichte. Nun muß man nur die Rotation von A auf das B-Feld abwälzen. Dazu verwendet man immer irgendeine Produktregel. Mehr steckt nicht dahinter.
| Zitat: |
Wie formt man das in diese Form um ? |
In welche Form?
EDIT: Achso, du meinst das gesuchte Integral?
Schau dir nochmal die Produktregel für
genau an und setze alles was du über die Potentiale und Felder aus den Maxwellgleichungen etc. weißt, ein. |
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| Ugur |
| Verfasst am: 03. Nov 2019 10:53 Titel: |
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| index_razor hat Folgendes geschrieben: | Unter Vernachlässigung von Randtermen  komme ich auf
\dd V + \frac{1}{2}\int\left( \vec{A}\cdot\partial_t\vec{E} - \vec{E}\cdot\partial_t \vec{A}\right)\dd V.)
Ich sehe nicht, wie ich das zweite Integral wegdiskutieren kann. Habe ich mich verrechnet oder gilt die Aussage nur für statische Felder?
P.S.: In deinem Lösungsversuch hast du es selbst mit Magnetostatik versucht. Falls meine Vermutung also stimmt und es sich um zeitunabhängige Felder handelt, dann würde ich mal versuchen mit folgenden Vektoridentitäten einen Ansatz zu finden:
und
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Okay ich habs jetzt nach gerechnet aber bei dem B-Term
verschwindet bei mir nicht alles weil Rot(A) = B usw. |
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| jh8979 |
| Verfasst am: 01. Nov 2019 18:16 Titel: |
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| Ugur hat Folgendes geschrieben: |
Ich bin etwa verwirrt von dem ^2 ) es sollte doch ^2 ) sein oder ?
Das Vektor-Potential vom mag.Feld ist doch  |
Ja, Tippfehler. Hab's korrigiert. |
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| index_razor |
| Verfasst am: 01. Nov 2019 16:48 Titel: |
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| Siehe meinen Edit aus dem letzten Beitrag. Die Produktregel auf Divergenzterme anzuwenden, die am Rand verschwinden, ist oft ein hilfreicher Trick. |
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| Ugur |
| Verfasst am: 01. Nov 2019 16:45 Titel: |
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| index_razor hat Folgendes geschrieben: | Unter Vernachlässigung von Randtermen komme ich auf
Ich sehe nicht, wie ich das zweite Integral wegdiskutieren kann. Habe ich mich verrechnet oder gilt die Aussage nur für statische Felder? |
Ja es soll für statische und lokale Strom bzw. Ladungverteilung gelten .
Könntest du mir verraten was dein Ansatz war und wie du darauf gekommen bist damit ich es nachrechnen kann ? |
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| index_razor |
| Verfasst am: 01. Nov 2019 16:41 Titel: |
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Unter Vernachlässigung von Randtermen komme ich auf
Ich sehe nicht, wie ich das zweite Integral wegdiskutieren kann. Habe ich mich verrechnet oder gilt die Aussage nur für statische Felder?
P.S.: In deinem Lösungsversuch hast du es selbst mit Magnetostatik versucht. Falls meine Vermutung also stimmt und es sich um zeitunabhängige Felder handelt, dann würde ich mal versuchen mit folgenden Vektoridentitäten einen Ansatz zu finden:
und
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| Ugur |
| Verfasst am: 01. Nov 2019 12:34 Titel: |
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| jh8979 hat Folgendes geschrieben: | Levi-Civita-Symbole umschreiben und partielles Integrieren sollte sowas wie
^2 \sim (\Delta \vec A) \cdot \vec A - (\nabla \cdot \vec A)^2
<br />)
liefern (modulo Vorzeichen, hab das mir gerade nur kurz skizziert). |
Ich bin etwa verwirrt von dem es sollte doch sein oder ?
Das Vektor-Potential vom mag.Feld ist doch |
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| Ugur2 |
| Verfasst am: 01. Nov 2019 09:52 Titel: |
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| Das hatte ich ohne Levi-Cevita-Symbole umgeformt..... |
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| jh8979 |
| Verfasst am: 31. Okt 2019 23:34 Titel: |
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Na wie passiert denn sonst diese Umformung??
| Zitat: |
 in ^2 ) um geformt und dann mit der Poissongleichung bekommen das  *\varphi )
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| Ugur1 |
| Verfasst am: 31. Okt 2019 23:08 Titel: |
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| Wieso den Partiell-Integrieren ? Kannst du das näher erklären , ich bin noch nicht so flüssig in Levi-Cevita- und Kronecker Delta Symbolen. |
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| jh8979 |
| Verfasst am: 31. Okt 2019 16:14 Titel: |
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Levi-Civita-Symbole umschreiben und partielles Integrieren sollte sowas wie
^2 \sim (\Delta \vec A) \cdot \vec A - (\nabla \cdot \vec A)^2
<br />)
liefern (modulo Vorzeichen, hab das mir gerade nur kurz skizziert). |
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| Ugur |
| Verfasst am: 31. Okt 2019 15:20 Titel: Feldenergie(dichte) von el-mag.Feldern |
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Meine Frage:
Ich habe eine Frage zu einer Übungsaufgabe in Elektrodynamik.
->  \, \dd x ) ,
wobei U die Feldenergie ist.
Wir sollen diesen Ausdruck erleiten aus ,
 \vec{B^2} ) ,(1)) ,
wobei u die Feldenergiedichte ist .
 ist das skl.Potential des E-Feldes und  entsprechend das Vektor-Potenial des B-Feldes.
Meine Ideen:
Ich hab zuerst das den Ausdruck in um geformt und dann mit der Poissongleichung bekommen das ist. Das passt denke ich mal da beim einsetzen in ) was raus kommt was für den ''E Part'' richtig aussieht.
Bei dem ''B Part'' habe ich das selbe mit dem Vektorportenial und der Poissongleichung für die Magentostatik versucht aber wenn ich ^2) mit dem selben Anstatz versuche zulösen bekomme ich beim umschreiben mit den Levi-Cevita-Symbolen  was neim einsetzen in (1)zu keinem richtigen Ergebniss führt. |
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